1. Sự tự tụ tiêu Phạm Văn Tiến 0413157 Lê Minh Tiến Từ Khánh Long
Trần Văn Tiến

2. Lưu lại thông tin cần thiết:
Địa chỉ bạn đã tải:
Nơi bạn có thể thảo luận:
Dịch tài liệu trực tuyến miễn phí:
Dự án dịch học liệu mở:
Liên hệ với người quản lí trang web:
Yahoo:
Gmail:

4. Nếu sóng ánh sáng tới có dạng
Xét hiện tượng quang phi tuyến bậc ba, khi vét tơ phân cực của môi trường có dạng:
Nếu sóng ánh sáng tới có dạng
Thì

5. Nếu chỉ quan tâm đến các số hạng có cùng tần số
Ta có:
Suy ra:
Đưa vào (4.3.3) ta có:

6. Với là độ thẩm điện tuyến tính
Ta đặt: và

7. Khi đó:
Do nên
Suy ra

8. Chùm Gauss trong môi trường chiếc suất
ở đó

9. Khảo sát phương trình sóng đối với điện trường, khi chiếc suất được biểu diễn
Xét chùm tia lan truyền dọc trục z và phân cực dọc trục x
Giả thiết:

10. Suy ra Và

11. Ta nhận được(4.3.7) dưới dạng:
Trong đó

12. Nếu phương trình sóng tuyến tính trong chất điện môi
là hệ qủa của nhiễu xạ
- Nếu
=> biểu diễn sự lan truyền sóng phẳng
Với là bán kính của chùm

13. Giả thiết
hay
=> sự tự tụ tiêu sẽ khử sự nhiễu xạ
ta có:

14. Suy ra công suất ngưỡng của sự tự tụ tiêu

15. Nhận xét:
Kết quả phù hợp khá tốt với kết quả tính toán bằng phương pháp số của phương trình vi phân
Công suất ngưỡng của sự tự tụ tiêu không lớn lắm

16. Giả sử chúng ta có Từ (4.3.13) và (4.3.9) ta có:
Với S, A: hàm số thực theo
S( ) hàm eikonal
Từ (4.3.13) và (4.3.9) ta có:

17. Đối với chùm Gass ta có
Với chùm đối xứng trục
Đưa (4.3.15) vào (4.3.14) ta nhận được phương trình của S

18. Phương trình có nghiệm
Ta được

19. Vậy Dạng chùm Gass bảo toàn khi lan truyền trong môi trường phi tuyến
=>sự gần đúng quang sai thực tế chỉ gần trục z
=>

20. Ta thấy và thì nghiệm của (4.3.20) có dạng
Trong đó
công suất chùm

21. Nhận xét
Khi
khi
=>nhiễu xạ và tự tụ tiêu đã bù trừ với nhau chùm không mở rông cũng không hội tụ khi lan truyền => tự - bãy

22. a) z b)
Self waveguide z

23. Trên khoảng cách
thì chùm hội tụ
=> cường độ

24. 2a z1 a) b)
Sự truyền ánh sáng trong môi trường phi tuyến a) và sơ đồ tương đương b)

25. f d z x I

26. (a)2D output beam profile; from left to right: no applied field, 300 V/cm, 700 V/cm
and 1000 V/cm; the arrow indicates the direction of the applied electric field; (b) Output
beam profile along the central horizontal line for different applied electric fields. The input
power is 200 mW, corresponding to a 20 W/cm2 peak intensity. The beam waist is 25 mm. a) b)

27. Typical data for a 3 mm cell length where no self-focusing occurs
Typical data for a 3 mm cell length where no self-focusing occurs. Due to overexposure,the actual intensity ratios are not faithfully reproduced.
Simultaneous 1.5 cm spacerFabry-Perot interferometer analysis of all three beams from the 3 mm cell.

28. (a) Image of a laser beam emerging from a 50-cm cell of CS2 and exhibiting large- and
small-scale trapping. Magnication is 30x. The bright central portion is the large-scale trapped beam; the many small bright laments demonstrate the small-scale trapping. The broad disk and ring of light are the untrapped beam diffracting from the initial pinhole.
(b) Raman Stokes radiation under conditions similar to (a). Magnication 50x. From [12].

29. Plots of the peak intensity and the beam width inside the hollow waveguide as a function of propagation distance for PPcr lb 0.5.