1. Physik dichter Kernmaterie – von SPS zu FAIR
Claudia Höhne, GSI Darmstadt
Guten Morgen auch von meiner Seite und einen herzlichen Dank, dass ich hier jetzt die Möglichkeit habe, Ihnen einen Überblick über Physik in dichter Kernmaterie zu geben und Untersuchungen die am SPS gemacht wurden und zur Zukunft bei FAIR führen.

2. Outline: “Physik dichter Kernmaterie”
Introduction & Motivation
QCD phase diagram → phase transitions, critical point
→ region of high baryon densities!
Lessons learned at SPS
search for the onset of deconfinement
search for the critical point
study of the strongly interacting medium with medium probes
CBM experiment at FAIR
feasibility studies
detector R&D
Zunächst möchte ich dafür etwas ausführlicher das Themengebiet einführen, mit dem wir uns hier beschäftigen. Entscheidender Stichpunkt ist hier das QCD Phasendiagramm, dessen Charakterisierung letztlich das Ziel all der Studien ist.
Insbesondere am SPS am CERN fand mit einem Energie-Scan erfolgreich eine Suche nach dem erstmaligen auftreten einer neuen partonischen Phase statt. Erste Schritte zur Charakterisierung der erzeugten Materie mit entsprechenden Proben wurden zwar unternommen, für ein genaueres Verständnise sind aber neue Messungen unabdingbar, die entscheidend über das bisherige hinausgehen. Dafür wird z.B. das CBM Experiment an FAIR gebaut, mit dessen Vorstellung ich meinen Vortrag schliessen möchte.

3. Phasediagram normal matter exists in different phases depending on p,T
phasediagram for hot and dense nuclear matter?
1st order PT
crossover
Wie angekündigt beschäftigen wir uns mit den QCD Phasendiagram, bevor ich dieses einführe will ich aber nochmwal an ein typisches, IHnen allen bekanntes Phasendiagramm normaler Materie erinnern: Dort trägt man typischerweise Druck über Temperatur auf, und in Abhängigkeit dieser zwei Variablen liegen verschiedene Phasen vor: fest, flüssig, gasförmig, die jeweils durch Phasengrenzen oft 1ter Ornung voneinader getrennt sind. Charakteristische Punkte sind z.B: der Tripelpunkt, an dem alle 3 Phasen zusammenlaufen, oder aber ein kritischer Punkt, der einen Phasenübergang 2ter Ordnung darstellt und jenseits dessen man nur noch einen Crossover zwischen den 2 Phasen hat. Dort geht man zwar nach wie vor von einer Phase in die andere über, aber ohne definierte Phasengrenze.
Will man die enstprechende Materie verstehen ist es natürlich unabdingbar, die verschiedenen Phasen zu charakterisieren.

4. Phasediagram of strongly interacting matter
~ 2 ∙1012 K
(center of sun ~107 K)
quarks (quasi-)free particles, dissolved from assembly in hadrons
crossover
temperature
critical point
1st order PT
Ein ähnliches Phasendiagramm läßt sich auch für stark wechselwirkende Materie zeichnen, typischerweise mit umgedrehten Achsen. Bei Temperatur 0 und normaler Kernmateriedichte befindet sich dann hier natürlich unsere Kernmaterie.
Die Skalen sind allerdings um Größenordnungen unterschiedlich von normalen Phasendiagrammen wie in der vorigen Folie. Typische Größenordnungen für den Übergang in andere Phasen ist ein Vielfaches normaler Kernmateriedichte und eine Temperatur von 170 MeV, d.h. 2 mal 10^12 Kelvin. Erwartete Phasen sind dann bei höheren Temparaturen ein Hadronen Gas, d.h. die Nucleonen sind aus dem Kernverband ausgelöst und es kommen der Temperatur und Energie entsprechend natürlich noch andere Hadronen hinzu. Interessant ist jetzt aber, dass man bei noch höheren Temperaturen und Dichten das sogenannte Quark Gluon Plasma erwartet, in dem jetzt die Quarks und Gluonen die relevanten Freieheitsgrade darstellen. Zwischen diesen Phasen erwartet man Phasengrenzen von 1ter Ordnung, einen kritischen Punkt und einen Crossover. r0 r
r/r0 ~ 5-10
pressure

5. Phasediagram of strongly interacting matter
Big Bang &
early universe
Nucleus+Nucleus collisions in lab
temperature
neutron stars
Im Universum könnten diese Phasen bei hohen Dichten aber kleinen Temperaturen von Relevanz im Inneren von Neutronensternen sein, sowie andererseits bei hohen Temperaturen und verschwindenden Dichten weniger µs nach dem Urknall. Beide sind natürlich experimentell nicht zugänglich, wir können aber experimentell im Labor für kurze Zeiten Materie ähnlciher Dichte und Temperatur erzeugen. r0 r
pressure

6. Phasediagram of strongly interacting matter
Fundamental questions of QCD
Equation of state of strongly interacting matter?
Structure of strongly interacting matter as function of T and rB?
In medium properties of hadrons as function of T and rB?
→ address with heavy-ion collisions
temperature
Diese Untersuchungen erlauben es ganz fundamentale Fragestellungen der QCD zu adressieren wie eben die nach der Zustandsgleichung stark wechselwirkender Materie, nach den angesprochenen Strukturen, also Phasenübergängen und Phasen im Phasendiagramm, sowie nach den Eigenschaften von Hadronen in Abhängigkeit von Temperatur und Dichte. r0 r
pressure

7. What do we know from experiment and theory?
since 1980s heavy ion collision experiments at AGS, SPS
2000 start of RHIC, 2009 LHC
ongoing experiments at SIS exploring „resonance matter“
RHIC Brookhaven
√s = GeV/nucleon
future: LHC
energy
SPS CERN
GeV/nucleon
AGS Brookhaven
2-10 GeV/nucleon
SIS18 GSI
< 2 GeV/nucleon
Seit den 80er Jahren wurden zu diesen Zwecken Kern+Kern Kollisionen im Labor durchgeführt. Endzustand dieser Kollisionen sind natürlich immer eine Vielfalt erzeugter Hadronen. Es zeigt sich, dass man deren Häufigkeiten sehr gut mit statistischen Modellen beschreiben kann, so dass die Teilchenverhältnisse im entsprechend erzeugten Hadronengas durch wenige Parameter wie Temperatur, Volumen und baryochemischem Potential beschrieben werden können. Diese sogenannten Asfrierpunkte lassen sich dann eben in ein Phasendiagramm einzeichnen, ein solches Beispiel finden Sie hier. Sie sehen, dass sich die Punkte quer hindurchziehen, und zwar erzeugt man umso höhere Temperaturen, je höher die Kollisionsenergie ist. Die verschiedenen untersuchten Bereiche lassen sich damit den verschiedenen Beschleunigern zuordnen: RHICH und in der Zukunft LHC mit den höchsten Energien bei hohen Temperaturen und verschwindenden Baryonendichten im Zentrum der Kollision. Darauf folgen die Untersuchungen an fixed-target Experimenten an SPS, AGS und SIS18 an der GSI.
●▼■ “freeze-out” points: final hadron yields described by statistical model: T, mB, V

8. What do we know from experiment and theory?
freeze out curve
mB=0 MeV: T=164 MeV
partonic degrees of freedom at RHIC and top SPS
→ first quantitative characterizations of matter
→ detailed studies upcoming at LHC: mB=0 MeV and high T
evidence for onset of deconfinement at lower SPS energies (30 AGeV)
Gelernt haben wir von diesen Untersuchungen zum einen, dass wie bereits erwähnt die Ausfrierpunkte des Hadronengases auf einer gemeinsamen Kurve liegen, die sich durch eine bestimmte Energie- oder Baryonendichte beschreiben lässt. Weiterhin liegt die Temperatur bei verschwindender Baryonendichte bei etwa 164 MeV, also sehr dicht an den bereits erwähnten 170 MeV, die hadronische und partonische Phase trennen. Die Experimente an RHIC haben eine bis dahin ungekannte Präzision und Statistik erreicht, die zum einen klar zeigen, dass wir in diesem Bereich in Kern-Kern Kollisionen eine partonische Phase erreichen. Erste Schritte zur Charakterisierung dieses Mediums, also z.B. der Energiedichte etc. konnten unternommen werden. An LHC können diese Untersuchungen natürlich mit noch mehr Details und wegen der höheren Energie noch detailleirter durchgeührt werden. Bei niedrigeren Energien, gerade im SPS Bereich, sieht man dann klare Evidenzen, dass wir hier an dem Punkt sind, wo zum ersten mal eine partonisch Phase im Verlauf der Reaktion erzeugt wird. Das ist natürlich ein ganz spannender Punkt, leider fehlen uns aber bessere Daten, um präzisere Aussagen zu machen – auch über das bei noch niedrigeren Energien erzeugte Hadronengas. Dieser Bereich wird dann auch den Schwerpunkt meines Vortrages bilden: Exemplarisch möchte ich zeigen, was wir am SPS gelernt haben, und welche Messungen nötig sind für ein echtes Verständnis dieser Phasen.
●▼■ “freeze-out” points: final hadron yields described by statistical model: T, mB, V

9. What do we know from experiment and theory?
Lattice-QCD
TC = 151 ± 3 ± 3 MeV (chiral PT)
TC = 175 ± 2 ± 4 MeV (deco. PT)
(Z. Fodor, JHEP 0906:088,2009. )
TC = 171 ± 10 ± 17 MeV
(chiral & deco. PT)
(M. Cheng et al., arXiv: )
crossover transition at μB=0
(Z. Fodor, arXiv: hep-lat)
1. order phase transition with
critical endpoint at μB > 0 ?
[A. Andronic et al., arXiv: ] ?
Von theoretischer Seite wissen wir nicht viel: Bei verschwindender Baryonendichte erwarten wir kritische Temperaturen von um die 170 MeV, der Phasenübergang selber sollte ein crossover sein. Rechnungen bei endlicher Baryonendichte sind nach wie vor sehr schwierig und erst seit wenigen Jahren möglich. Verschiedene Rechnungen deuten daraufhin, dass sich hier tatsächlich ein kritischer Punkt und dann Phasenübergang erster Ordnung befinden könnte. Interessant ist jetzt aber, dass sich eine aufgehende Schere andeutet zwischen den gemessenen Ausfrierpunkten der Reaktion und dem 1. Ordnungsphasenübergang. Es wurde sogar eine neue Phase für diesen Bereich vorgeschlagen, die sogenannte Quarkyonik phase. Fest steht aber, dass dies ein unglaublich spannender Bereich des Phasendiagramms ist, über den wir bislang letzlich nur qualitative Untersuchungen haben.
quarkyonic phase:
L. McLerran, R. Pisarski, Nucl. Phys. A 796 (2007)83

10. Future experimental programs
1) exploring properties of the QGP at highest T and mB=0: LHC
2) searching for structures in the QCD phase diagram at high net-baryon densities; characterization of this matter
experience:
field driven by experimental data!
Zukünftige Untersuchungen gliedern sich also letzlich in 2 Bereiche: Zum einen die Charakterisierung des QGPs bei höchsten Temperaturen am LHC. Zum anderen komplementär dazu die Suche nach den erwarteten Strukturen im Phasendiagram sowie die Charakterisierung der Materie bei hohen Netto-Baryonendichten. Da es wie gesagt hier bislang nur qualitative Aussagen gibt, hat nun aber eine Untersuchung mit modernen Experimenten, die Zugang zu sensitiven Probem bieten ein großes Entdeckungspotential. Denn man muss auch klar sagen, dass das Feld hier wirklich getrieben ist von experimentellen Daten – und mit den neuen Experimenten wie CBM haben wir wirklich die Chance diesen Bereich hier aufzuklären.

11. Limiting temperature at √sNN ~ 10 GeV
statistical model fit: T, mB, V: temperature saturates for √sNN > 10 GeV although energy density (and initial T) still increases
→ deconfinement phase boundary reached, additional energy goes into heating the QGP
occurs at the same energy at which mesons start to carry the larger part of the entropy
SIS 100
SIS 100
s/T3
Zunächst möchte ich aber ein wenig darauf eingehen, was wir am SPS bereits gelernt haben. Die erste, erstaunliche Beobachtung macht man, wenn man jetzt die hier gezeigten Datenpunkt nicht mehr in der T-muB Eben aufträgt, sondern einfach die Temperaturen gegen die Schwerpunktsenergie.
selbe Daten wie vorher, nur anders plotten jetzt!
bei 10 GeV passiert was: Hadronisierung = PT?
SIS 300
SIS 300
[A. Andronic et al., Phys. Lett. B 673 (2009) 142]
[H.Oeschler et al., J.Phys.G 32, 223 (2006)]

12. Structures in particle ratios
statistical model: very succesful description of particle yields
equilibrated hadron gas!
multistrange hadrons are important – very sensitive!
vicinity of phase boundary required?
however: for low energies multistrange hadrons are missing!
also freeze-out at phase boundary? or rescattering hadron gas?
SIS 300
p/p+
L/p-
SIS 100
K+/p+
X/p-
K-/p-
W/p-
[A. Andronic et al., Phys. Lett. B 673 (2009) 142]

13. Maximum in relative s-production
maximum in relative strangeness production
different energy dependence than in pp
details of dependence not captured by statistical hadron gas model
data best described assuming a phase transition: prediction of SMES HG
QGP
analysis in Phys. Lett. B 673 (2009) 142]
[A. Andronic priv. com.,
Statistical model of the early stage (SMES)
[Gazdzicki, Gorenstein, Acta. Phys. Polon. B30, 2705 (1999)]

14. Plateau in slopes of pt-distributions
mixed phase: pressure and T independent of e → weak increase of slopes of pt-spectra
behavior can only be explained assuming a phase transition
[L. van Hove, Phys.Lett.B 118, 138 (1982)]
[M. Gorenstein et al., Phys. Lett. B 567, 175 (2003)]
similar behavior in <mt> seen for other particles: p, K, p, L, X, f
however: low energy data missing
[NA49: Phys.Rev.C77:024903,2008]
hydrodynamic calculation including a phase transition
[M. Gazdzicki et al, Braz. J. Phys. 34, 322 (2004)]
mehr Signaturen!
weitere Hinweise!
bag model EoS with a strong 1st order phase transition (UrQMD + hydro)
[H. Petersen et al., arXiv: ]

15. Search for the critical point: Event-by-event fluctuations
phase transition of 2nd order at critical point: fluctuations?
study of event-by-event fluctuations of
mean-pt
multiplicity
net electric charge
particle ratios
experimentally difficult,
many contributions can
contribute
no data for lower energies
not conclusive
CP?
[NA49: Phys.Rev.C79:044910,2009.]
[STAR: Phys.Rev.Lett.103:092301,2009.]

16. Exploring nuclear matter with penetrating probes
dileptons are penetrating probes – direct radiation from the created hot and dense matter n  
e+, μ+
e-, μ- r p p
"SPS"
"FAIR"
++
r - meson
vacuum lifetime t0 = 1.3 fm/c
couples to the medium → change of
hadronic properties:
r "melts" close to Tc and at high mB
connection to chiral symmetry restoration?
[R. Rapp, priv. com. (CBM physics book)]

17. Exploring nuclear matter with penetrating probes
SPS: dilepton spectra measured by NA60 (µ+µ-) and CERES (e+e-)
excess spectrum shows strong modification of r-meson in medium
“excess spectrum”: di-lepton radiation from the high-density phase
calculations: H. v. Hees, R. Rapp, Nucl.Phys.A806:339,2008
NA60: Phys.Rev.Lett. 96 (2006)

18. Exploring nuclear matter with penetrating probes
measurement of di-electron channel: access to lowest masses
→ strength of dilepton yield at low masses is due to coupling to baryons!
importance of baryon density: data at 40 show higher excess than at 158 AGeV! N* r N g* e+ e- +
N-1 π r
Δ(1232)
>
N*(1520)
explains C+C!
preliminary
[CERES: Phys.Lett.B 666, 425 (2008)]
[calculations: H. v. Hees, R. Rapp, Nucl.Phys.A806:339,2008 ]
HADES, arXiv: – QM09

19. Charmonium suppression
charm newly produced: mc ~ 1.3 GeV ! → new scale, production in initial hard scattering
distribution among charmed hadrons depending on medium
appealing early idea: charmonia will be dissolved in QGP
→ suppressed yield compared to hadron gas
[R. Arnaldi, NA60, QM09]
J/y suppression measured
difficult corrections, many open questions
no good open-charm (D-meson) measurement
no data at lower energies
In+In
Pb+Pb
NA60, preliminary, 158 AGeV

20. Charm propagation
Propagation of produced charm quarks in the dense phase –
quark like or (pre-)hadron like?
charmonium to open charm ratio as indicator – measure both!
indications of collectivity?
first charm measurements in A+A below 158 AGeV!
aim at detailed information including phase space distributions, flow!
[HSD: O. Linnyk et al., Int.J.Mod.Phys.E17, 1367 (2008)]
[SHM: A. Andronic et al., Phys. Lett. B 659 (2008) 149]

21. Future explorations
complete scan of the QCD phase diagram with modern, 2nd generation experiments on the horizon!
RHIC beam energy scan
- evolution of medium properties
- “turn-off” of established signatures
- search for CP and PT
NA61 at SPS
- search for CP and PT in energy-system size scan
both essentially limited to high yield observables
FAIR and NICA
- new accelerator projects
- FAIR: high intensities! → rare probes!
30A GeV

22. Highest net-baryon densities at FAIR
high (net-)baryon and energy densities created in central Au+Au collisions
[J. Randrup, J. Cleymans PRC74, (2006)]
beam energy
max. r/r0
max e
[GeV/fm3]
time span
~FWHM
5 AGeV 6
1.5
~ 8 fm/c
40 AGeV 12
> 10
~ 3.5 fm/c

23. CBM: Physics topics and Observables
The equation-of-state at high B
collective flow of hadrons
particle production at threshold energies (open charm)
Deconfinement phase transition at high B
excitation function and flow of strangeness (K, , , , )
excitation function and flow of charm (J/ψ, ψ', D0, D, c)
charmonium suppression, sequential for J/ψ and ψ' ?
CBM Physics Book submitted!
QCD critical endpoint
excitation function of event-by-event fluctuations (K/π,...)
Onset of chiral symmetry restoration at high B
in-medium modifications of hadrons (,, e+e-(μ+μ-), D)
Systematics & precision!!
→ characterization of the created medium!

24. Particle multiplicities
Particle multiplicity ∙ branching ratio for min. bias Au+Au collisions at 25 GeV (from HSD and thermal model)
SPS Pb+Pb 30 A GeV

25. CBM @ FAIR CBM and HADES at SIS 100 and SIS 300
systematic exploration of high baryon density matter in A+A collisions from 2 – 45 AGeV beam energy with 2nd generation experiments
explore the QCD phase diagram, chiral symmetry restauration

26. HADES and CBM startversion at SIS 100
Module 0:
SIS100
Module 1:
CBM Cave,
APPA hall
Module 2:
SFRS + R3B
Module 3:
Anti-proton facility
Module 4:
Low-E NUSTAR,
NESR, FLAIR, APPA-cave
Module 5:
RESR

27. The CBM experiment HK 41.1, Do 14:00, T. Galatyuk
tracking, momentum determination, vertex reconstruction: radiation hard silicon pixel/strip detectors (STS) in a magnetic dipole field
hadron ID: TOF (& RICH)
photons, p0, h: ECAL
PSD for event characterization
high speed DAQ and trigger → rare probes!
electron ID: RICH & TRD
 p suppression  104
muon ID: absorber + detector layer sandwich
 move out absorbers for hadron runs
ECAL
TOF
TRD
RICH
absorber + detectors
STS + MVD
magnet
HK 41.1, Do 14:00, T. Galatyuk

28. STS tracking – heart of CBM
Challenge: high track density:  600 charged particles in  25o @ 10MHz
Task
track reconstruction: 0.1 GeV/c < p  GeV/c Dp/p ~ 1% (p=1 GeV/c)
primary and secondary vertex reconstruction (resolution  50 mm)
V0 track pattern recognition
radiation hard and fast silicon pixel and strip detectors
ct = 312 mm
self triggered FEE
high speed DAQ and trigger
online track reconstruction!
fast & rad. hard detectors!

29. Parallelization in CBM Reconstruction !
fast event reconstruction is a must for CBM!
HK 41.2, Do 14:30, I. Kisel
Vector SIMD
MultiThreading
NVIDIA CUDA
OpenCL
STS +
MuCh
RICH
TRD
Vertexing
Open Charm Analysis
+ March
+ October 2009
DELL Server with:
Core i7/Nehalem 2x(Xeon X5550 4x2.66 GHz, 8 MB L3 cache)
DDR GB main memory
NVIDIA GTX 295 2x240 FPUs, 1792 MB
optional LRB

30. CBM feasibility studies
1010 events
feasibility studies performed for all major channels including event reconstruction and semirealistic detector setup D0
di-electrons di-muons
r w f Lc
r w f
J/y
J/y y' y'
HK 41.3, Do 14:45, A. Lebedev
HK 41.4, Do 15:00, S. Lebedev
HK 41.6, Do 15:30, S. Seddiki
HK 41.7, Do 15:45, I. Vassiliev

31. Development of the Silicon Tracking System (STS)
Sensor development:
double-sided micro-strips,
stereo angle 15o, pitch 60 μm
300 μm thick, bonded to
ultra-thin micro-cables,
radiation hardness
Prototypes: full CBM sensor, ultrathin cables
STS in thermal
enclosure
HK 21.6, Di 15:30, S. Chatterji
HK 57.2, Do 17:00, A. Lymanets
HK 57.8, Do18:30, A. Kotynia
Detector planes:
ultra-light weight ladder structure

32. Micro Vertex Detecor (MVD) Development
first station 5cm downstream of target
high position resolution!
HK 21.4, Di 15:00, D. Doering
HK 21.5, Di 15:15, S. Amar.Youcef
HK 57.1, Do 16:30, M. Deveaux
first demonstrator tested in beam!
Monolithic Acitive Pixel Sensors in commercial CMOS process
CBM: 5 µm single point resolution

33. RICH – TRD – TOF development
RICH and TRD detectors for electron identification
large size time-of-flight detector (RPCs) for hadron identification
MAPMT H8500
fast readout electronics
double-sided TRD prototypes
testbeam
HK 48.1, Do 14:00, H. Deppe
HK 48.6, Do 15:15, S. Manz
HK 48.7, Do 15:30, P. Loizeau
HK 58.6, Do 18:00, I. Deppner
HK 58.3, Do 17:15, P. Reichelt
HK 58.7, Do 18:15, C. Bergmann
HK 31.2, Di 17:00, J. Eschke

34. Self-triggered readout electronics
data-push architecture
trigger evaluation with online tracking on large PC farm
HK 10.2, Mo 16:45, J. Gebelein
HK 48.2, Do 14:15, S. Löchner
HK 70.3, Fr 14:30, F. Lemke

35. 1st system test in CBM testbeam @ GSI (Sep 2009)
Trigger S3+S4
RICH
GEM
STS
self-triggered FEE,
DABC + Go4, Slow Control
combined beam time CBM & PANDA
9 days of ~ 2 hours beam per day
protons, 2.0 GeV, ~ 104 p/s
HK 49.1, Do 14:00, S. Linev

36. Summary Lessons from SPS: evidence for onset of deconfinement
medium properties? – medium influences seen: more data, statistics missing → characterization of medium needed!
evidence for critical point? – not conclusive
[A. Andronic et al., arXiv: ]
– high mB, moderate T:
exploration of QCD phase diagram at high baryon densities at SIS 100 and SIS 300 (2-45 AGeV beam energy)
together with HADES unique possibility of characterizing properties of baryon dense matter

37. CBM collaboration CBM @ DPG 2010: 23 Voträge 6 Poster
France:
IPHC Strasbourg
China:
Tsinghua Univ., Beijing
CCNU Wuhan
USTC Hefei
Croatia:
University of Split
RBI, Zagreb
India:
Aligarh Muslim Univ., Aligarh
IOP Bhubaneswar
Panjab Univ., Chandigarh
Gauhati Univ., Guwahati
Univ. Rajasthan, Jaipur
Univ. Jammu, Jammu
IIT Kharagpur
SAHA Kolkata
Univ Calcutta, Kolkata
VECC Kolkata
Korea:
Korea Univ. Seoul
Pusan National Univ.
Germany:
Univ. Heidelberg, Phys. Inst.
Univ. HD, Kirchhoff Inst.
Univ. Frankfurt
Norway:
Univ. Bergen
Poland:
Krakow Univ.
Warsaw Univ.
Silesia Univ. Katowice
Nucl. Phys. Inst. Krakow
Univ. Mannheim
Univ. Münster
FZ Rossendorf
GSI Darmstadt
Univ. Wuppertal
Cyprus:
Nikosia Univ.
Czech Republic:
CAS, Rez
Techn. Univ. Prague
Portugal:
LIP Coimbra
Romania:
NIPNE Bucharest
Bucharest University
Hungaria:
KFKI Budapest
Eötvös Univ. Budapest
Univ. Kashmir, Srinagar
Banaras Hindu Univ., Varanasi
DPG 2010:
23 Voträge
6 Poster
Russia:
IHEP Protvino
INR Troitzk
ITEP Moscow
KRI, St. Petersburg
Kurchatov Inst. Moscow
LHE, JINR Dubna
LPP, JINR Dubna
LIT, JINR Dubna
MEPHI Moscow
Obninsk State Univ.
PNPI Gatchina
SINP, Moscow State Univ.
St. Petersburg Polytec. U.
Ukraine:
INR, Kiev
Shevchenko Univ. , Kiev
56 institutions, > 400 members
Split, Oct 2009

38. CBM presentations Vorträge:
HK 10.2 Mo 16:45: FPGA Fault Tolerance in Particle Physics Experiments — Jano Gebelein
HK 21.4 Di 15:00: Annealing studies with ionizing, non-ionizing and combined radiation irradiated MAPS — Dennis Doering
HK 21.5 Di 15:15: In-beam performance of the MAPS demonstrator — Samir Amar-Youcef,
HK 21.6 Di 15:30: Development of radiation hard microstrip detectors for the CBM silicon tracking system —Sudeep Chatterji
HK 31.2 Di 17:00: Results from first beam tests for the development of a RICH detector for CBM — Jürgen Eschke
HK 41.1 Do 14:00: Exploring QCD matter at highest baryonic densities with CBM — Tetyana Galatyuk
HK 41.2 Do 14:30: Parallel approach to online event reconstruction in the CBM experiment — Ivan Kisel
HK 41.3 Do 14:45: Muon detection in the CBM experiment at FAIR — Andrey Lebedev
HK 41.4 Do 15:00: Electron identification capabilities of the CBM experiment at FAIR —Semen Lebedev
HK 41.6 Do 15:30: Feasibility of open charm elliptic flow measurement in CBM — Selim Seddiki
HK 41.7 Do 15:45: Open charm measurement in the CBM experiment — Iouri Vassiliev
HK 48.1 Do 14:00: The GSI Event-Driven TDC with 4 Channels GET4 — Harald Deppe
HK 48.2 Do 14:15: Radiation Studies on the UMC 180nm CMOS Process at GSI — Sven Löchner,
HK 48.6 Do 15:15: Design and Implementation of the Read-Out-Controller for the GET4 chips — Sebastian Manz
HK 48.7 Do 15:30: A demonstrator for the CBM Time Of Flight wall electronic readout chain — Pierre-Alain Loizeau
HK 49.1 Do 14:00: Data Acquisition Backbone Core DABC release v1.0 — Sergey Linev
HK 57.1 Do 16:30: Status of the CBM Micro Vertex Detector — Michael Deveaux
HK 57.2 Do 17:00: Beam tests with first prototypes of the CBM Silicon Tracking System — Anton Lymanets
HK 57.8 Do 18:30: Performance studies of the CBM Silicon Tracking System — Anna Kotynia
HK 58.3 Do 17:15: Study on TR-Efficiency of the CBM Transition Radiation Detector — Patrick Reichelt
HK 58.6 Do 18:00: A differential RPC prototype for CBM — Ingo Martin Deppner
HK 58.7 Do 18:15: Performance of High-Rate TRD Prototypes for CBM in Source Tests and Simulation — Cyrano Bergmann
HK 70.3 Fr 14:30: Time synchronization and measurements of a hierarchical DAQ network — Frank Lemke
Poster – HK 36 Mi 14:00:
HK 36.1: Electromagnetic probes of matter under extreme conditions — Elena Belolaptikova
HK 36.5: Parallel Kalman filter track fit based on vector classes — Igor Kulakov
HK 36.6: A parallel algorithm for reconstruction of short-lived particles — Maksym Zyzak
HK 36.7: (Ξ0Λ)-dibaryon detectability study in the CBM experiment — Iouri Vassiliev
HK 36.52: Studies on MAPS being irradiated with ionizing, non-ionizing and combined radiation doses — Michael Deveaux
HK 36.54: Electronical and mechanical integration of the MVD Demonstrator for CBM — Tobias Tischler